Mēs turpinām analizēt uzdevumus no USE pirmās daļas fizikā, kas veltīti tēmai "Molekulārā fizika un termodinamika". Kā parasti, visi risinājumi ir sniegti ar detalizētiem fizikas pasniedzēja komentāriem. Ir arī visu piedāvāto uzdevumu videoanalīze. Raksta beigās jūs varat atrast saites uz citu fizikas eksāmena uzdevumu analīzi.
Ar termodinamisko līdzsvaru saprot sistēmas stāvokli, kurā tās makroskopiskie parametri laika gaitā nemainās. Šis stāvoklis tiks sasniegts, kad slāpekļa un skābekļa temperatūra traukā izlīdzinās. Visi pārējie parametri būs atkarīgi no katras gāzes masas, un parasti tie nebūs vienādi, pat ja iestājas termodinamiskais līdzsvars. Pareizā atbilde: 1.
Izmantojot izobāro procesu, apjoms V un temperatūra T
Tātad atkarība V no T jābūt tieši proporcionālam, savukārt, ja temperatūra pazeminās, tad arī skaļumam vajadzētu samazināties. Grafiks 4 ir piemērots.
Siltuma dzinēja efektivitāti nosaka pēc formulas:
Šeit A- darbs, kas veikts ciklā, Q 1 - siltuma daudzums, ko darba šķidrums vienā ciklā saņem no sildītāja. Aprēķini dod šādu rezultātu: kJ.
11. Izpētot izoprocesus, tika izmantots slēgts mainīga tilpuma trauks, kas piepildīts ar gaisu un savienots ar manometru. Tvertnes tilpums tiek lēnām palielināts, saglabājot gaisa spiedienu tajā nemainīgu. Kā mainās gaisa temperatūra traukā un tā blīvums? Katrai vērtībai nosakiet tās izmaiņu raksturu: 1) palielināsies 2) samazinājums 3) nemainīsies Pierakstiet tabulā katram fiziskajam daudzumam izvēlētos skaitļus. Atbildes ciparus var atkārtot. |
Process ir izobārs. Izmantojot izobāro procesu, apjoms V un temperatūra T ideālā gāze ir saistīta ar attiecību:
Tātad atkarība V no T tieši proporcionāls, tas ir, palielinoties tilpumam, palielinās arī temperatūra.
Vielas blīvums ir saistīts ar masu m un apjoms V attiecība:
Tātad, nemainīgā masā m atkarība ρ no V apgriezti proporcionāls, tas ir, ja tilpums palielinās, tad blīvums samazinās.
Pareizā atbilde: 12.
12. Attēlā parādīta diagramma par četrām secīgām izmaiņām 2 mol ideālās gāzes stāvoklī. Kurā procesā gāzes darbs ir pozitīvs un minimāls, un kurā ārējo spēku darbs ir pozitīvs un minimāls? Izveidojiet atbilstību starp šiem procesiem un procesa numuriem diagrammā. Katrai pirmās kolonnas pozīcijai izvēlieties atbilstošo pozīciju no otrās kolonnas un pierakstiet atlasītos ciparus tabulā zem atbilstošajiem burtiem. |
Gāzes darbs skaitliski ir vienāds ar laukumu zem gāzes procesa grafika koordinātās. Parakstot, tas ir pozitīvs procesā, kas notiek, palielinoties skaļumam, un negatīvs pretējā gadījumā. Savukārt ārējo spēku darbs ir vienāds pēc lieluma un pretējs gāzes darbam tajā pašā procesā.
Tas ir, gāzes darbs ir pozitīvs 1. un 2. procesā. Turklāt 2. procesā tas ir mazāks nekā 1. procesā, jo attēlā redzamā dzeltenās trapeces laukums ir mazāks par brūns trapecveida:
Gluži pretēji, gāzes darbs ir negatīvs 3. un 4. procesā, kas nozīmē, ka šajos procesos ārējo spēku darbs ir pozitīvs. Turklāt 4. procesā tas ir mazāks nekā 3. procesā, jo attēlā redzamās zilās trapeces laukums ir mazāks nekā sarkanās trapeces laukums:
Tātad pareizā atbilde ir 42.
Šis bija pēdējais uzdevums par tēmu "Molekulārā fizika un termodinamika" no USE fizikas pirmās daļas. Meklējiet mehānikas uzdevumu analīzi.
Materiālu sagatavoja Sergejs Valerjevičs
Mērķis: molekulārās fizikas pamatjēdzienu, likumu un formulu atkārtošana saskaņā ar USE kodifikatoru
Satura elementi, kas pārbaudīti 2012. gada vienotajam valsts eksāmenam:1. ICB galvenie noteikumi.
2. Gāzu, šķidrumu un cietvielu struktūras modeļi.
3. Ideālās gāzes modelis.
4. Ideālās gāzes MKT pamatvienādojums.
5. Absolūtā temperatūra kā tās vidējās kinētiskās enerģijas mērs
daļiņas.
6. Mendeļejeva-Klapeirona vienādojums.
7. Izoprocesi.
8. Šķidrumu un gāzu savstarpējās pārvērtības.
9. Piesātināti un nepiesātināti pāri. Gaisa mitrums.
10. Vielas agregātstāvokļu maiņa. Kušana un
sacietēšana.
11. Termodinamika: iekšējā enerģija, siltuma daudzums, darbs.
12 pirmais termodinamikas likums
13. Termodinamikas otrais likums.
14. Pirmā termodinamikas likuma piemērošana izoprocesiem.
15. Siltuma dzinēju efektivitāte.
ICB galvenie noteikumi
Tiek saukta molekulārā kinētiskā teorijamācība par matērijas uzbūvi un īpašībām, pamatojoties uz
idejas par atomu un molekulu esamību kā
mazākās ķīmiskās daļiņas.
ICB galvenie noteikumi:
1. Visas vielas - šķidras, cietas un gāzveida -
veidojas no mazākajām daļiņām - molekulām,
kas paši sastāv no atomiem.
2. Atomi un molekulas atrodas nepārtraukti
haotiska kustība.
3. Daļiņas savstarpēji mijiedarbojas ar spēku,
kam ir elektrisks raksturs (piesaistīts un
atvairīt).
Atom. Molekula.
Atoms ir mazākaisķīmiskās vielas daļa
elements, kam piemīt
tās īpašības,
spējīgs uz
neatkarīgs
esamību.
Molekula -
mazākais stallis
matērijas daļiņa
atomu
vienu vai vairākus
ķīmiskie elementi,
saglabājot pamata
Ķīmiskās īpašības
no šīs vielas.
Molekulu masa. Vielas daudzums.
Relatīvā molekulārā (vai atomu)vielas masa ir attiecība
masas
m0
M r vielas līdz 1/12
dotā molekula (vai atoms)
1
oglekļa atoma masa 12C.
m0C
Vielas daudzums ir 12
molekulu skaits
ķermenis, bet izteikts relatīvās vienībās.
Mols ir vielas daudzums, kas satur
tik daudz daļiņu (molekulu), cik atomu
satur 0,012 kg oglekļa 12C.
23
1
Līdzekļi
jebkurš
viela satur
N A 6v 110mol
kurmis
vienāds daļiņu (molekulu) skaits. Šis skaitlis
sauca Avogadro pastāvīgo NA.
Vielas daudzums ir vienāds ar skaitļa attiecību
molekulas noteiktā ķermenī līdz konstantei
Avogadro, t.i.
NA
līdz molekulu skaitam 1 molā vielas.
Kilograms
3
m
MM
M
r 10
m0 N A
Vielas molāro masu sauc
masa
kurmis
viela, kas ņemta 1 molā.
Lielākā daļa cieto molekulu
sakārtoti noteiktā secībā.
Šādas cietās vielas sauc
kristālisks.
Daļiņu kustības ir
vibrācijas ap līdzsvara stāvokli.
Ja savienojat pozīciju centrus
daļiņu līdzsvaru, jūs saņemsiet
pareizs telpiskais režģis,
sauc par kristālisko.
Attālumi starp molekulām ir salīdzināmi
ar molekulu lielumu.
Galvenās īpašības: saglabā savu formu un
apjoms. Atsevišķi kristāli ir anizotropi.
Anizotropija - fiziskās atkarības
īpašības no kristāla virziena.
l r0
Cietvielu, šķidrumu un gāzu struktūras modeļi
Attālumi starp molekulāmšķidrums, kas salīdzināms ar izmēru
molekulas, tāpēc šķidrums ir mazs
saraujas.
Šķidruma molekula vibrē
par pagaidu
līdzsvars, sadursme ar citiem
molekulas no tuvākās
vide. Laiku pa laikam pie viņas
izdodas veikt "lēcienu"
turpināt darīt
svārstības starp citiem kaimiņiem.
Molekulu "lekt" notiek gar
visos virzienos ar vienu un to pašu
biežums, tas izskaidro
plūstamība un kas tas ir
izpaužas kā trauks
l r0
Cietvielu, šķidrumu un gāzu struktūras modeļi
Attālums starp gāzes molekulāmdaudz lielāki par viņiem pašiem
molekulas, tāpēc gāzi var saspiest tā, lai
ka tā apjoms samazināsies par vairākiem
vienreiz.
Molekulas ar milzīgu ātrumu
pārvietoties telpā starp
sadursmes. Laikā
molekulu sadursmes krasi mainās
kustības ātrums un virziens.
Molekulas piesaista ļoti vāji
savstarpēji, tāpēc gāzēm nav
sava forma un nemainīga
apjoms.
l r0
Molekulu termiskā kustība
Traucēti haotiska kustībamolekulas, ko sauc par termiskām
kustība. Pierādījums
termiskā kustība ir
Brauna kustība un difūzija.
Brauna kustība ir termiska
mazāko daļiņu kustība,
suspendēts šķidrumā vai gāzē,
trieciena izraisīts
vides molekulas.
Difūzija ir parādība
divu vai vairāku iespiešanās
saskaroties ar vielām katrā
draugs.
Izkliedes ātrums ir atkarīgs no
matērijas kopējais stāvoklis un
ķermeņa temperatūra.
10. Matērijas daļiņu mijiedarbība
Molekulu mijiedarbības spēki.Ļoti nelielos attālumos starp molekulām
atgrūšanas spēkiem ir jārīkojas.
Attālumos, kas pārsniedz 2-3 diametrus
molekulas, darbojas pievilkšanas spēki.
11. Ideālās gāzes modelis
Ideāla gāze ir teorētisks modelisgāze, kurā izmēri un
gāzu daļiņu mijiedarbību un ņemt vērā
tikai to elastīgās sadursmes.
Kinētiskās ideālās gāzes modelī
molekulas tiek uzskatītas par ideālām
elastīgas bumbiņas, kas mijiedarbojas
pati un ar sienām tikai elastības laikā
sadursmes.
Tiek pieņemts visu molekulu kopējais tilpums
mazs salīdzinājumā ar trauka tilpumu, collas
kas ir gāze.
Saskaroties ar trauka sienu, gāzes molekulas
izdarīt spiedienu uz viņu.
Mikroskopiskie parametri: masa,
ātrums, molekulu kinētiskā enerģija.
Makroskopiskie parametri: spiediens,
tilpums, temperatūra.
12. MKT gāzu pamatvienādojums
Ideāls gāzes spiediens ir divas trešdaļastranslācijas vidējā kinētiskā enerģija
tilpuma vienībā esošo molekulu kustība
kur n = N / V ir molekulu koncentrācija (t.i., skaits
molekulas uz trauka tilpuma vienību)
Daltona likums: spiediens maisījumā ķīmiski
mijiedarbojošās gāzes ir vienādas ar to summu
daļējs spiediens
p = p1 + p2 + p3
13. Absolūtā temperatūra
Temperatūra raksturo ķermeņa siltuma pakāpi.Termiskais līdzsvars ir šāds sistēmas stāvoklis
ķermeņi termiskā kontaktā, kuros nav
siltuma pārnese notiek no viena ķermeņa uz otru, un
paliek visi ķermeņu makroskopiskie parametri
nemainīgs.
Temperatūra ir fizisks parametrs, tas pats
visiem termiski līdzsvarotajiem ķermeņiem.
Lai izmērītu temperatūru, fiziski
ierīces - termometri.
Ir minimālā iespējamā temperatūra plkst
kas aptur haotisko molekulu kustību.
To sauc par absolūtu nulles temperatūru.
Kelvina temperatūras skalu sauc par absolūtu
temperatūras skala.
T t 273
14. Absolūtā temperatūra
Haotiskās kustības vidējā kinētiskā enerģijagāzes molekulas ir tieši proporcionālas absolūtajam
temperatūra.
3
E kT
2
2
p nE p nkT
3
k - Bolcmaņa konstante - savieno temperatūru
enerģijas vienības ar temperatūru kelvinos
Temperatūra ir vidējās kinētiskās enerģijas mērs
molekulu translācijas kustība.
Tajā pašā spiedienā un temperatūrā koncentrācija
molekulas visām gāzēm ir vienādas
Avogadro likums: vienādos gāzu daudzumos ar tādu pašu
temperatūrā un spiedienā ir vienāds skaitlis
molekulas
15. Mendeļejeva-Klepeirona vienādojums
Ideāls gāzes stāvokļa vienādojums ir attiecības starpideālie gāzes parametri - spiediens, tilpums un
absolūtā temperatūra, nosakot tās stāvokli.
pV RT
m
RT
M
R kN A 8.31
Dž
mol K.
R ir universālā gāzes konstante.
Avogadro likums: viens mols jebkuras gāzes normālos apstākļos
aizņem tādu pašu tilpumu V0, kas vienāds ar 0,0224 m3 / mol.
Stāvokļa vienādojums nozīmē attiecību starp spiedienu,
ideālās gāzes tilpumu un temperatūru
atrasties jebkuros divos štatos.
Klapeirona vienādojums
pV
pV
1 1
T1
2 2
T2
konst.
16. Izoprocesi
Izoprocesi ir procesi, kurospaliek viens no parametriem (p, V vai T)
nemainīgs.
Izotermiskais process (T = const) -
stāvokļa maiņas process
plūst termodinamiskā sistēma
nemainīgā temperatūrā T.
Boila-Mariota likums: par doto gāzi
gāzes spiediena masas produkts pēc tā
tilpums ir nemainīgs, ja gāzes temperatūra nav
mainās.
konst
pV const p
V
T3> T2> T1
17. Izoprocesi
Izohoriskais process ir pārmaiņu processnemainīgs tilpums.
Čārlza likums: noteiktas masas gāzei
spiediena un temperatūras attiecība ir nemainīga,
ja skaļums nemainās.
lpp
const p const T
T
V3> V2> V1
18. Izoprocesi
Izobārais process ir pārmaiņu processtermodinamiskās sistēmas stāvokļi plkst
pastāvīgs spiediens.
Gay-Lussac likums: noteiktas masas gāzei
tilpuma un temperatūras attiecība ir nemainīga, ja
gāzes spiediens nemainās.
V
V V0 1 t
const V const T
T
Pastāvīgā spiedienā ideāls gāzes tilpums
mainās lineāri ar temperatūru.
kur V0 ir gāzes tilpums 0 ° C temperatūrā.
α = 1 / 273,15 K - 1 - tilpuma temperatūras koeficients
gāzu izplešanās.
p3> p2> p1
19. Šķidrumu un gāzu savstarpējās pārvērtības
Iztvaikošana ir vielas pārnešana nošķidrā stāvoklī gāzveida stāvoklī.
Kondensācija - vielas pārnešana no
gāzveida stāvoklī šķidrumā.
Iztvaikošana ir iztvaikošana,
brīva virsma
šķidrumi.
No molekulārās kinētikas viedokļa
teorija, iztvaikošana ir process, kurā ar
šķidrās virsmas izlido visvairāk
ātras molekulas, kinētiskā enerģija
kas pārsniedz to savienojuma enerģiju ar
pārējās šķidrās molekulas. Tas noved
līdz vidējās kinētiskās enerģijas samazināšanai
atlikušās molekulas, t.i., atdzesēšanai
šķidrumi.
Izveidojas kondensāts
zināmu siltuma daudzumu apkārtējiem
Trešdiena.
20. Šķidrumu un gāzu savstarpējās pārvērtības Piesātinātie un nepiesātinātie tvaiki
Slēgtā traukā šķidrums un tātvaiks var būt
dinamiskais līdzsvars, kad
no tām emitēto molekulu skaits
šķidrums ir vienāds ar molekulu skaitu
atgriežoties šķidrumā no
tvaiks, t.i., kad procesu ātrumi
iztvaikošana un kondensācija
ir vienādi.
Steam līdzsvarā ar
to šķidrumu sauc
piesātināts.
Piesātināta tvaika spiediens p0
šī viela ir atkarīga tikai no
tā temperatūra un nav atkarīga no
apjoms
Pieaug piesātināta tvaika spiediens
ne tikai pieauguma rezultātā
šķidruma temperatūra, bet arī
pieauguma dēļ
tvaika molekulu koncentrācija.
p0 nkT
21. Šķidrumu un gāzu savstarpējās pārvērtības Vārīšanās
Vārīšana ir iztvaikošana,notiek visā šķidruma tilpumā.
Šķidruma vārīšanās sākas, kad
tāda temperatūra, pie kuras
tā piesātināta tvaika spiediens
kļūst vienāds ar spiedienu iekšā
šķidrums, kas sastāv no
virsmas gaisa spiediens
šķidrumi (ārējais spiediens) un
galvas hidrostatiskais spiediens
šķidrumi.
Katram šķidrumam ir sava temperatūra
vārīšanās, kas ir atkarīga no spiediena
piesātināts tvaiks. Jo zemāks spiediens
piesātināts tvaiks, jo augstāks
atbilstošās viršanas temperatūra
šķidrumi
22. Gaisa mitrums
Gaisa mitrums ir ūdens saturs gaisā.pāri.
Jo vairāk ūdens tvaiku ir noteiktā tilpumā
gaiss, jo tuvāk tvaiki ir piesātinājumam. Jo augstāks
gaisa temperatūra, jo vairāk ūdens tvaiku
nepieciešams, lai to piesātinātu.
Absolūtais mitrums ir ūdens tvaiku blīvums,
izteikts kg / m3 vai tā daļējais spiediens - spiediens
ūdens tvaikus, ko tas radītu, ja visi pārējie
nebija gāzu.
Relatīvais mitrums ir attiecība
absolūtais gaisa mitrums līdz piesātināta tvaika blīvumam
tajā pašā temperatūrā vai arī tā ir daļējā attiecība
tvaika spiediens gaisā līdz piesātinātam tvaika spiedienam
tāda pati temperatūra.
lpp
100%;
100%
0
p0
Lai noteiktu gaisa mitrumu, tiek izmantoti higrometri:
kondensāts un matu līnija; un psihrometrs.
23. Vielas agregātstāvokļu maiņa: kušana un kristalizācija
Kušana - matērijas pāreja nocietā stāvoklī līdz šķidram.
Cietināšana vai kristalizācija vielas pāreja no šķidra stāvokļa uz
ciets.
Temperatūra, kādā viela
sāk izkausēt sauc
kušanas punkts.
Tās vielas kušanas laikā
temperatūra nemainās, jo enerģija,
vielas saņemtā summa tiek iztērēta
kristāla režģa iznīcināšana. Plkst
sacietējot veidojas kristālisks
režģis, kamēr tiek atbrīvota enerģija un
vielas temperatūra nemainās.
Amorfiem ķermeņiem nav noteikta
kušanas punkts.
24. Termodinamika
Termodinamika ir termisko procesu teorija,kas neņem vērā molekulāro struktūru
Tālr.
Termodinamikas pamatjēdzieni:
Makroskopiskā sistēma - sistēma, kas sastāv
no liela daļiņu skaita.
Slēgta sistēma - sistēma, kas izolēta no
jebkādas ārējas ietekmes.
Līdzsvara stāvoklis ir stāvoklis
makroskopiskā sistēma, kurā
parametrus, kas raksturo tā stāvokli,
nemainās visās sistēmas daļās.
Termodinamikas procesu sauc
ķermeņa stāvokļa izmaiņas laika gaitā.
25. Iekšējā enerģija
Ķermeņa iekšējā enerģija ir summavisu tās molekulu kinētiskā enerģija un
to mijiedarbības potenciālā enerģija.
Ideālās gāzes iekšējā enerģija
nosaka tikai kinētiskā enerģija
neregulāra viņa kustība uz priekšu
molekulas.
3 m
3
U
RT
U pV
2 milj
2
Ideāla monatoma iekšējā enerģija
gāze ir tieši proporcionāla tās temperatūrai.
Iekšējo enerģiju var mainīt divās daļās
veidos: darot darbu un
siltuma pārnese.
26. Siltuma pārnese
Siltuma pārnese irspontāns pārsūtīšanas process
siltums, kas rodas starp ķermeņiem
ar dažādām temperatūrām.
Siltuma pārneses veidi
Siltumvadītspēja
Konvekcija
Radiācija
27. Siltuma daudzums
Siltuma daudzumu saucpārmaiņu kvantitatīvais rādītājs
ķermeņa iekšējā enerģija plkst
siltuma apmaiņa (siltuma pārnešana).
ķermeņa sasilšana vai tā izdalīšana
atdzesējot:
s - īpatnējais siltums -
rāda fizisko daudzumu
cik daudz siltuma nepieciešams
1 kg vielas uzsildīšanai par 1 ° C.
Siltuma daudzums, kas izdalās plkst
pilnīga degvielas sadegšana.
q - īpatnējais sadegšanas siltums -
siltuma daudzums tiek atbrīvots plkst
pilnīga degvielas sadegšana, kas sver 1 kg.
Q cm t2 t1
Q qm
28.Siltuma daudzums
Nepieciešamais siltuma daudzumskausējot kristālisku ķermeni vai
sacietēšanas laikā atbrīvo ķermenis.
λ - īpatnējais saplūšanas siltums -
daudzums, kas parāda, kas
nepieciešamo siltuma daudzumu
informē kristālisko ķermeni
sver 1 kg, lai temperatūrā
kušanas pilnībā tulkot to
šķidrā stāvoklī.
Nepieciešamais siltuma daudzums
pilnīga šķidruma pārveidošana
vielas tvaikos vai izdalās no organisma
ar kondensātu.
r vai L - īpatnējais siltums
iztvaikošana - vērtība
parādot, cik
siltums ir nepieciešams, lai to mainītu
šķidrumu, kas sver 1 kg, tvaikā bez
temperatūras izmaiņas.
Q m
Q rm; Q Lm
29. Darbs termodinamikā
Termodinamikā, atšķirībā no mehānikas,netiek ņemta vērā ķermeņa kustība kopumā,
bet tikai kustīgas detaļas
makroskopisks ķermenis attiecībā pret otru
draugs. Tā rezultātā mainās ķermeņa apjoms, un
tā ātrums paliek nulle.
Izplešoties, veidojas gāze
pozitīvs darbs A "= pΔV. Darbs A,
ko veic ārējās struktūras virs gāzes
atšķiras no gāzes A darbības "tikai ar zīmi: A
= - A ".
Grafikā spiediens pret tilpumu
darbs tiek definēts kā zemāk redzamā attēla laukums
grafiks.
30. Pirmais termodinamikas likums
Pirmais termodinamikas likums ir saglabāšanas likums unenerģijas pārveidošana termodinamiskajai sistēmai.
Sistēmas iekšējās enerģijas izmaiņas tās pārejas laikā
no viena stāvokļa uz otru ir vienāds ar darba apjomu
ārējie spēki un sistēmā nodotā siltuma daudzums.
U A J
Ja darbu veic sistēma, nevis ārēji spēki:
Q U A
Sistēmai nodotā siltuma daudzums nonāk līdz
mainīt savu iekšējo enerģiju un apņemties
sistēma darbam ar ārējām struktūrām.
31. Pirmā termodinamikas likuma piemērošana dažādiem procesiem
Izobārisks process.Sistēmai nodotā siltuma daudzums
Q U A
dodas mainīt savu iekšējo enerģiju un
sistēma strādā pie ārējās
ķermeņi.
Izohoriskais process: V - const => A = 0
Iekšējās enerģijas izmaiņas ir
nodotā siltuma daudzums.
Izotermiskais process: T - const => ΔU = 0
Viss siltuma daudzums, kas tiek nodots gāzei, iet
lai paveiktu darbu.
Adiabātiskais process: notiek sistēmā,
ar ko siltums netiek apmainīts
apkārtējie ķermeņi, t.i. Q = 0
Notiek iekšējās enerģijas izmaiņas
tikai darot darbu.
U Q
Q A
U A
32. Otrais termodinamikas likums
Visi procesi notiek spontāniviens konkrēts virziens. Viņi
neatgriezenisks. Siltums vienmēr iet no
karsts ķermenis līdz aukstam un mehānisks
makroskopisko ķermeņu enerģija - iekšējā.
Procesu virziens dabā norāda
otrais termodinamikas likums.
R. Clausius (1822 - 1888): neiespējami
pārnes siltumu no aukstākas sistēmas uz
karstāks citu prombūtnes laikā
vienlaicīgas izmaiņas abās sistēmās, vai
apkārtējos ķermeņos.
33. Siltuma dzinēja efektivitāte
Siltuma dzinēji - ierīces,pārveidojot iekšējo enerģiju
degviela mehāniskā.
Visu TD darba šķidrums ir gāze,
kas nokļūst degvielas sadegšanas laikā
siltuma daudzums Q1, veic
darbs A "paplašinot. Daļa
siltums Q2 neizbēgami tiek nodots
ledusskapis, t.i. ir pazudis.
Efektivitāte
tiek saukts siltuma dzinējs
attieksme pret paveikto darbu
dzinējam līdz siltuma daudzumam,
saņemts no sildītāja:
Ideāls siltuma dzinējs Carnot ar
ideāla gāze kā strādājoša
ķermenim ir maksimālais iespējamais
Efektivitāte:
A Q1 Q2
A Q1 Q2
1. jautājums
1. jautājums
maks
T1 T2
T1
34.
35.
1. termometrs nav paredzēts augstām temperatūrāmun prasa nomaiņu
2. termometrs rāda augstāku
temperatūra
3. termometrs rāda zemāku temperatūru
4. termometrs parāda aprēķināto temperatūru
36.
1,180C.2,190C
3.210C.
4.220C.
37.
T, K.350
300
0
t (min)
2
4
6
8
1. ūdens siltuma jauda laika gaitā palielinās
2. Pēc 5 minūtēm viss ūdens ir iztvaikojis
3. 350 K temperatūrā ūdens izdala gaisā tik daudz siltuma,
cik viņš saņem no gāzes
4. Pēc 5 minūtēm ūdens sāk vārīties
38.
1. Ūdens plūst nocietā stāvoklī
šķidrums 00 ° C temperatūrā.
2. Ūdens vārās 1000C temperatūrā.
3. Ūdens siltuma jauda
ir vienāds ar 4200 J / (kg 0С).
4. Jo ilgāk tas sakarst
ūdens, jo augstāks tas ir
temperatūra.
39.
1. I pozīcijā siltuma pārnese tiek veikta no 1. ķermeņa uz 2. korpusu.2. II pozīcijā siltuma pārnesi veic no 1. korpusa uz 2. korpusu.
3. Jebkurā stāvoklī siltuma pārnese tiek veikta no ķermeņa 2
ķermenim 1.
4. Siltuma pārnese notiek tikai II pozīcijā.
40.
RR
Lpp
R
50
50
50
50
(V)
40
40
(A)
(B)
30
(G)
40
30
30
20
20
20
10
10
10
0
0
0
0
2
4
6
8
2
4
6
8
10
00
10
2
4
6
8
10
10
1) A grafiks
V
V
V
2) Grafiks B.
3) Grafiks B.
V
4) Grafiks.
41.
1. tikai A.2. tikai B.
3.B tikai
4. A, B un C.
42.
E k1
1. 1
2. 2
3. 3
4. 4
1
2
3
4
0
T
43.
44.
1.A2.B
3. In
4.G
P, kPa
A
B
2
V
1
0
G
1
2
3
V, m
45.
1.vienāds ar molekulu vidējo kinētisko enerģijušķidrumi
2. pārsniedz vidējo kinētisko enerģiju
šķidrās molekulas
3. zemāka molekulu vidējā kinētiskā enerģija
šķidrumi
4.vienāds ar molekulu kopējo kinētisko enerģiju
šķidrumi
46.
1. Palielināts par 4 reizes2. Samazināts par 2 reizes
3. Palielināts par 2 reizes
4. Nav mainījies
pV
const T
konst lpp
T
V
47.
48.
1.2.
3.
4.
200 C
400 K.
600 K.
1200 K.
P, kPa
200
100
0
2
1
4
1
3
2
3
3 V, m
p4V4 p2V2
p2V2
200 3 200
T2
T4
1200 K.
T4
T2
p4V4
100 1
49.
1.2.
3.
4.
samazinājās 3 reizes
palielinājās 3 reizes
palielinājās 9 reizes
nav mainījies
2
p nE
3
50.
1.2.
3.
4.
izobāra apkure
izohoriskā dzesēšana
izotermiskā kompresija
izohoriskā apkure
51.
1. sildītāja jauda2. tvertnes vielas, kurā ūdens tiek uzkarsēts
3. atmosfēras spiediens
4. sākotnējā ūdens temperatūra
3. augstu, kopš sviedriem
64.
1.2.
3.
4.
tikai šķidrā stāvoklī
tikai cietā stāvoklī
gan šķidrā, gan cietā stāvoklī
gan šķidrā, gan gāzveida stāvoklī
65.
ISOPROCESA ĪPAŠĪBASTITLE
ISOPROCESS
A) Uz gāzi tiek pārnests viss siltuma daudzums
veicot darbu, un gāzes iekšējo enerģiju
paliek nemainīgs.
1) izotermisks
B) notiek gāzes iekšējās enerģijas izmaiņas
tikai darot darbu, jo
nav siltuma apmaiņas ar apkārtējiem ķermeņiem.
2) izobārisks
3) izohorisks
4) adiabātisks
A
B
1
4
66.
12
3
67.
1. Pēc burkas novietošanas uz uguns, ūdens tajākarsē caur burkas plānu sienu
gāzes sadegšanas produkti. Turklāt, paaugstinoties temperatūrai
ūdens iztvaiko, un tajā palielinās tvaika spiediens
burka, kas pamazām izspieda no tās gaisu.
Kad ūdens ir uzvārījies un gandrīz viss iztvaikojis, gaiss
burkas iekšpusē praktiski nekas nav palicis. Spiediens
piesātinātie tvaiki bankā vienlaikus kļuva līdzvērtīgi
ārējais atmosfēras spiediens.
2. Kad burka tika noņemta no uguns, aizveriet vāku un atdzesējiet
auksts ūdens gandrīz līdz istabas temperatūrai,
karstā ūdens tvaiki burkas iekšpusē ir atdzisuši un praktiski
pilnīgi sablīvējies uz tās sienām, dodot
kondensāta siltums uz āru, auksts ūdens, pateicoties
siltuma vadīšanas process caur sienām.
68.
1. Saskaņā ar Klepeirona - Mendeļejeva vienādojumu2.
tvaika spiediens kārbā strauji samazinājās - pirmkārt, dēļ
samazinot tvaika masu, kas paliek bankā, un, otrkārt -
temperatūras pazemināšanās dēļ. Ņemiet vērā, ka asas
spiediena samazināšanos bankā var izskaidrot šādi: plkst
temperatūras pazemināšana līdz istabas tvaiku kondensācijai,
paliek piesātināts, bet viņu spiediens kļūst liels
mazāks piesātināta ūdens tvaiku spiediens temperatūrā
vārot (apmēram 40 reizes).
Tā kā istabas temperatūrā spiediens ir piesātināts
ūdens tvaiki ir tikai neliela daļa no atmosfēras
spiedienu (ne vairāk kā 3-4%), plānu burku pēc tā laistīšanas
ūdens būs šīs lielās starpības ietekmē
ārējais spiediens un zems tvaika spiediens iekšpusē. Ar šo
iemesls bankā sāks rīkoties lielā apjomā
spēki, kas mēdz saplacināt kannu. Reiz
šie spēki pārsniegs ierobežojošo vērtību
izturēt kārbas sienas, tad tas saplacinās un strauji
apjoma samazināšanās.
69.
Saskaņā ar pirmo startutermodinamika siltuma daudzums,
nepieciešams ledus kausēšanai, ΔQ1
= λm, kur λ ir īpatnējais siltums
kūstošs ledus. ΔQ2 - komplektā
Džoula siltums: ΔQ2 = ηPt. V
atbilstība noteiktajiem nosacījumiem
ΔQ1 = 66 kJ un ΔQ2 = 84 kJ, kas nozīmē
ΔQ1< ΔQ2, и поставленная задача
izpildāms
70.
Saskaņā ar pirmo termodinamikas likumu, summasiltums Q, kas nodots gāzei, mainās
iekšējā enerģija ΔU un šīs gāzes paveiktais darbs
A, tas ir, Q = ΔU + A. Gāzi sildot,
tā izobārā izplešanās. Šajā procesā gāzes darbs
ir vienāds ar A = pΔV, kur gāzes tilpuma izmaiņas ir ΔV = Sl = πR2l.
No virzuļa līdzsvara stāvokļa (skat. Attēlu) mēs atrodam
gāzes spiediens: pS = p0S + Mgcosα, no kurienes
Mg cos
p p0
S
Tad meklētā vērtība ir
Mg cos
U Q R l p0
2
R
2
71.
1. Berkovs, A.V. utt. Pilnīgākais standarta iespēju izdevumsreālie eksāmena uzdevumi 2010, Fizika [Teksts]: mācību rokasgrāmata
absolventi. Trešdiena pētījums. iestādes / A.V. Berkovs, V.A. Sēnes. - OOO
"Izdevniecība Astrel", 2009. - 160 lpp.
2. Kasjanovs, V.A. Fizika, 11. klase [Teksts]: mācību grāmata priekš
vidusskolas / V.A. Kasjanovs. - SIA "Drofa", 2004. -
116 s.
3. Myakishev, G. Ya. un cita fizika. 11. klase [Teksts]: mācību grāmata
vispārizglītojošās skolas / mācību grāmata vispārējai izglītībai
skolas G.Ya. Makiševs, B.B. Buhovcevs. - "Izglītība", 2009. - 166 lpp.
4. Atvērtā fizika [teksts, skaitļi]/http://www.physics.ru
5. Gatavošanās eksāmenam / http: // egephizika
6. Federālais pedagoģisko mērījumu institūts. Kontrole
mērīšanas materiāli (CMM) fizika // [elektroniskais resurss] //
http://fipi.ru/view/sections/92/docs/
7. Fizika skolā. Fizika - 10. klase. Molekulārā fizika.
Molekulārā kinētiskā teorija. Fizikas zīmējumi /
http://gannalv.narod.ru/mkt/
8. Šī apbrīnojamā fizika/http://sfiz.ru/page.php?id=39
2.§. Molekulārā fizika. Termodinamika
Galvenais molekulārās kinētiskās teorijas noteikumi(MKT) ir šādi.1. Vielas sastāv no atomiem un molekulām.
2. Atomi un molekulas atrodas nepārtrauktā haotiskā kustībā.
3. Atomi un molekulas mijiedarbojas viens ar otru ar pievilkšanas un atgrūšanas spēkiem
Molekulu kustības un mijiedarbības raksturs var būt atšķirīgs, šajā sakarā ir ierasts atšķirt 3 agregāta stāvokļus: ciets, šķidrs un gāzveida... Mijiedarbība ir spēcīgākā starp cietām molekulām. Tajos molekulas atrodas tā sauktajos kristāla režģa mezglos, t.i. pozīcijās, kurās pievilkšanas un atgrūšanas spēki starp molekulām ir vienādi. Molekulu kustība cietās daļās šajās līdzsvara pozīcijās tiek samazināta līdz vibrācijai. Šķidrumos situācija atšķiras ar to, ka pēc vibrācijas ap dažām līdzsvara pozīcijām molekulas tās bieži maina. Gāzēs molekulas atrodas tālu viena no otras, tāpēc mijiedarbības spēki starp tām ir ļoti mazi un molekulas pārvietojas pakāpeniski, ik pa laikam saduroties savā starpā un ar trauka sienām, kurā tās atrodas.
Relatīvā molekulmasa M r ir molekulas masas m o attiecība pret 1/12 no oglekļa atoma masas m oc:
Vielas daudzumu molekulārajā fizikā parasti mēra molos.
Kurmis ν sauc par vielas daudzumu, kas satur tikpat daudz atomu vai molekulu (struktūrvienību), kā tos satur 12 g oglekļa. Šo atomu skaitu 12 g oglekļa sauc Avogadro numurs:
Molārā masa M = M r · 10 −3 kg / mol ir viena mola vielas masa. Molu skaitu vielā var aprēķināt pēc formulas
Ideālās gāzes molekulārās kinētiskās teorijas pamatvienādojums:
kur m 0- molekulas masa; n- molekulu koncentrācija; Ṽ
ir molekulu vidējais kvadrātiskais ātrums.
2.1. Gāzes likumi
Ideāls gāzes stāvokļa vienādojums ir Mendeļejeva-Klapeirona vienādojums:Izotermisks process(Boila-Mariota likums):
Noteiktai gāzes masai nemainīgā temperatūrā spiediena reizinājums un tā tilpums ir nemainīga vērtība:
Koordinātās p - V. izoterma ir hiperbola un koordinātēs V - T. un p - T.- taisni (sk. 4. att.)
Izohoriskais process(Kārļa likums):
Attiecībā uz noteiktu gāzes masu nemainīgā tilpumā spiediena attiecība pret temperatūru Kelvina grādos ir nemainīga vērtība (sk. 5. attēlu).
Izobārisks process(Gay-Lussac likums):
Attiecībā uz noteiktu gāzes masu pie nemainīga spiediena gāzes tilpuma attiecība pret temperatūru Kelvina grādos ir nemainīga vērtība (sk. 6. attēlu).
Daltona likums:
Ja traukā ir vairāku gāzu maisījums, tad maisījuma spiediens ir vienāds ar daļējo spiedienu summu, t.i. spiedienu, ko katra gāze radītu, ja nebūtu citu.
2.2. Termodinamikas elementi
Ķermeņa iekšējā enerģija ir vienāda ar visu molekulu nejaušās kustības kinētisko enerģiju summu attiecībā pret ķermeņa masas centru un visu molekulu savstarpējās mijiedarbības potenciālajām enerģijām.Ideālās gāzes iekšējā enerģija ir tās molekulu nejaušās kustības kinētisko enerģiju summa; tā kā ideālas gāzes molekulas nesadarbojas viena ar otru, to potenciālā enerģija pazūd.
Ideālai monatomu gāzei - iekšējā enerģija
Siltuma daudzums Q sauc par iekšējās enerģijas izmaiņu kvantitatīvo rādītāju siltuma apmaiņas laikā, neveicot darbu.
Īpašs karstums ir siltuma daudzums, ko 1 kg vielas saņem vai atdala, kad tās temperatūra mainās par 1 K
Darbs termodinamikā:
darbs ar izobāras gāzes izplešanos ir vienāds ar gāzes spiediena reizinājumu tā tilpuma izmaiņām:
Enerģijas saglabāšanas likums termiskajos procesos (pirmais termodinamikas likums):
sistēmas iekšējās enerģijas izmaiņas, pārejot no viena stāvokļa uz citu, ir vienāda ar ārējo spēku darba summu un sistēmai nodotā siltuma daudzumu:
Pirmā termodinamikas likuma piemērošana izoprocesiem:
a) izotermisks process T = konst ⇒ ∆ T = 0.
Šajā gadījumā ideālās gāzes iekšējās enerģijas izmaiņas
Tādējādi: Q = A.
Viss gāzei nodotais siltums tiek tērēts darbam pret ārējiem spēkiem;
b) izohoriskais process V = konst ⇒ ∆V = 0.
Šajā gadījumā gāzes darbs
Līdz ar to ∆U = Q.
Viss gāzei nodotais siltums tiek tērēts tās iekšējās enerģijas palielināšanai;
v) izobārais process p = const ⇒ ∆p = 0.
Šajā gadījumā:
Adiabātisks sauc par procesu, kas notiek bez siltuma apmaiņas ar vide:
Šajā gadījumā A = -UU, t.i. gāzes iekšējās enerģijas izmaiņas notiek gāzes darba dēļ uz ārējiem ķermeņiem.
Paplašinot, gāze veic pozitīvu darbu. Darbs A, ko ārējās struktūras veic ar gāzi, atšķiras no gāzes darba tikai ar zīmi:
Siltuma daudzums, kas nepieciešams ķermeņa sildīšanai cietā vai šķidrā stāvoklī vienā agregācijas stāvoklī, ko aprēķina pēc formulas
kur c ir ķermeņa īpatnējā siltuma jauda, m ir ķermeņa svars, t 1 ir sākotnējā temperatūra, t 2 ir galīgā temperatūra.
Siltuma daudzums, kas nepieciešams ķermeņa izkausēšanai kušanas temperatūrā, ko aprēķina pēc formulas
kur λ ir īpatnējais saplūšanas siltums, m ir ķermeņa masa.
Iztvaikošanai nepieciešamais siltuma daudzums, aprēķina pēc formulas
kur r ir īpatnējais iztvaikošanas siltums, m ir ķermeņa svars.
Lai daļu no šīs enerģijas pārvērstu mehāniskā enerģijā, visbiežāk tiek izmantoti siltuma dzinēji. Siltuma dzinēja efektivitātes koeficients ir motora veiktā darba A attiecība pret no sildītāja saņemto siltuma daudzumu:
Franču inženieris S. Carnot nāca klajā ar ideālu siltuma dzinēju ar ideālu gāzi kā darba šķidrumu. Šādas mašīnas efektivitāte
Gaiss, kas ir gāzu maisījums, kopā ar citām gāzēm satur ūdens tvaikus. To saturu parasti raksturo termins "mitrums". Atšķirt absolūto un relatīvo mitrumu.
Absolūtais mitrums sauc par ūdens tvaiku blīvumu gaisā - ρ ([ρ] = g / m 3). Absolūto mitrumu var raksturot ar ūdens tvaiku daļēju spiedienu - lpp([p] = mm Hg; Pa).
Relatīvais mitrums (ϕ)- ūdens tvaiku blīvuma attiecība gaisā pret ūdens tvaiku blīvumu, kas šajā temperatūrā būtu jāiekļauj gaisā, lai tvaiki būtu piesātināti. Jūs varat izmērīt relatīvo mitrumu kā ūdens tvaiku daļējā spiediena (p) attiecību pret daļējo spiedienu (p 0), kāds šajā temperatūrā ir piesātinātajam tvaikam:
Molekulārā kinētiskā teorija sauc par doktrīnu par matērijas uzbūvi un īpašībām, kuras pamatā ir ideja par atomu un molekulu kā ķīmiskās vielas mazāko daļiņu esamību. Molekulārās kinētiskās teorijas pamatā ir trīs galvenie punkti:
- Visas vielas - šķidras, cietas un gāzveida - veidojas no mazākajām daļiņām - molekulas kas paši sastāv no atomi("Elementārās molekulas"). Ķīmiskās vielas molekulas var būt vienkāršas vai sarežģītas un sastāv no viena vai vairākiem atomiem. Molekulas un atomi ir elektriski neitrālas daļiņas. Noteiktos apstākļos molekulas un atomi var iegūt papildu elektrisko lādiņu un pārvērsties par pozitīviem vai negatīviem joniem (attiecīgi par anjoniem un katjoniem).
- Atomi un molekulas atrodas nepārtrauktā haotiskā kustībā un mijiedarbībā, kuras ātrums ir atkarīgs no temperatūras, bet raksturs - no vielas agregācijas stāvokļa.
- Daļiņas savstarpēji mijiedarbojas ar elektriskā rakstura spēkiem. Daļiņu gravitācijas mijiedarbība ir niecīga.
Atom- mazākā ķīmiski nedalāmā elementa daļiņa (dzelzs, hēlija, skābekļa atoms). Molekula- mazākā vielas daļiņa, kas saglabā savas ķīmiskās īpašības. Molekula sastāv no viena vai vairākiem atomiem (ūdens - H 2 O - 1 skābekļa atoms un 2 ūdeņraža atomi). Un viņš- atoms vai molekula, kurā ir viens vai vairāki elektroni (vai nepietiek elektronu).
Molekulas ir ārkārtīgi mazas. Vienkāršas vienatomu molekulas ir apmēram 10–10 m lielas. Sarežģītas daudzatomiskās molekulas var būt simtiem vai tūkstošiem reižu lielākas.
Motu nesakārtoto haotisko kustību sauc par termisko kustību. Siltuma kustības kinētiskā enerģija palielinās, paaugstinoties temperatūrai. Plkst zemas temperatūras molekulas kondensējas šķidrumā vai cietā vielā. Temperatūrai paaugstinoties, molekulas vidējā kinētiskā enerģija kļūst lielāka, molekulas izkliedējas un veidojas gāzveida viela.
Cietās daļās molekulas nejauši vibrē ap fiksētiem centriem (līdzsvara stāvokļi). Šie centri var atrasties telpā neregulāri (amorfie ķermeņi) vai veidot sakārtotas tilpuma struktūras (kristāliski ķermeņi).
Šķidrumos molekulām ir daudz lielāka termiskās kustības brīvība. Tie nav piesaistīti noteiktiem centriem un var pārvietoties visā šķidruma tilpumā. Tas izskaidro šķidrumu plūstamību.
Gāzēs attālumi starp molekulām parasti ir daudz lielāki par to lielumu. Molekulu mijiedarbības spēki tik lielos attālumos ir mazi, un katra molekula pārvietojas pa taisnu līniju līdz nākamajai sadursmei ar citu molekulu vai ar trauka sienu. Vidējais attālums starp gaisa molekulām normālos apstākļos ir aptuveni 10–8 m, tas ir, simtiem reižu lielāks par molekulām. Vāja molekulu mijiedarbība izskaidro gāzu spēju paplašināties un piepildīt visu trauka tilpumu. Robežā, kad mijiedarbība mēdz būt nulle, mēs nonākam pie idejas par ideālu gāzi.
Ideāla gāze Ir gāze, kuras molekulas nesadarbojas viena ar otru, izņemot elastīgās sadursmes procesus un tiek uzskatītas par materiāliem punktiem.
Molekulārajā kinētiskajā teorijā vielas daudzums tiek uzskatīts par proporcionālu daļiņu skaitam. Vielas daudzuma vienību sauc par molu (mol). Kode Vai vielas daudzums satur tādu pašu daļiņu (molekulu) skaitu kā atomi 0,012 kg oglekļa 12 C. Oglekļa molekula sastāv no viena atoma. Tādējādi viens mols no jebkuras vielas satur vienādu daļiņu (molekulu) skaitu. Šo numuru sauc Avogadro konstante: N A = 6,022 · 10 23 mol –1.
Avogadro konstante ir viena no svarīgākajām molekulārās kinētiskās teorijas konstantēm. Vielas daudzums ir definēta kā skaitļa attiecība N vielas daļiņas (molekulas) līdz Avogadro konstantei N A vai kā masas attiecība pret molāro masu:
Viena mola vielas masu parasti sauc par molāro masu M... Molārā masa ir vienāda ar masas reizinājumu m 0 no vienas noteiktas vielas molekulas uz Avogadro konstanti (tas ir, daļiņu skaits vienā molā). Mola masu izsaka kilogramos uz molu (kg / mol). Attiecībā uz vielām, kuru molekulas sastāv no viena atoma, šo terminu bieži lieto atomu masa... Periodiskajā tabulā molārā masa ir norādīta gramos uz molu. Tādējādi mums ir cita formula:
kur: M- molārā masa, N A - Avogadro numurs, m 0 ir vienas vielas daļiņas masa, N- vielas daļiņu skaits vielas masā m... Turklāt mums ir nepieciešama koncepcija koncentrēšanās(daļiņu skaits tilpuma vienībā):
Mēs arī atgādinām, ka blīvums, tilpums un ķermeņa masa ir saistīti ar šādu formulu:
Ja problēma ir saistīta ar vielu maisījumu, tad mēs runājam par vidējo molmasu un vielas vidējo blīvumu. Tāpat kā aprēķinot nevienmērīgas kustības vidējo ātrumu, šīs vērtības nosaka pēc maisījuma kopējās masas:
Neaizmirstiet, ka kopējais vielas daudzums vienmēr ir vienāds ar maisījumā iekļauto vielu daudzumu summu, un jums jābūt uzmanīgiem ar tilpumu. Gāzes maisījuma tilpums nē ir vienāda ar maisījumā iekļauto gāzu tilpumu summu. Tātad 1 kubikmetrā gaisa ir 1 kubikmetrs skābekļa, 1 kubikmetrs slāpekļa, 1 kubikmetrs oglekļa dioksīda utt. Cietām vielām un šķidrumiem (ja nosacījumā nav norādīts citādi), mēs varam pieņemt, ka maisījuma tilpums ir vienāds ar tā daļu tilpumu summu.
Ideālās gāzes MKT pamatvienādojums
Kustoties, gāzes molekulas nepārtraukti saduras viena ar otru. Sakarā ar to mainās to kustības īpašības, tāpēc, runājot par molekulu nozīmīgumu, ātrumu, kinētisko enerģiju, tās vienmēr nozīmē šo daudzumu vidējās vērtības.
Gāzu molekulu sadursmju skaits normālos apstākļos ar citām molekulām tiek mērīts miljonos reižu sekundē. Ja mēs ignorējam molekulu lielumu un mijiedarbību (kā ideālās gāzes modelī), tad mēs varam pieņemt, ka molekulas pārvietojas vienmērīgi un taisni starp secīgām sadursmēm. Protams, lidojot līdz trauka sienai, kurā atrodas gāze, molekula arī saduras ar sienu. Visas molekulu sadursmes savā starpā un ar trauka sienām tiek uzskatītas par absolūti elastīgām bumbiņu sadursmēm. Kad tas saduras ar sienu, molekulas impulss mainās, kas nozīmē, ka spēks iedarbojas uz molekulu no sienas sāniem (atcerieties Ņūtona otro likumu). Bet saskaņā ar Ņūtona trešo likumu, ar tieši tādu pašu spēku, kas vērsts pretējā virzienā, molekula iedarbojas uz sienu, izdarot uz to spiedienu. Visu molekulu triecienu kopums uz trauka sienas noved pie gāzes spiediena parādīšanās. Gāzes spiediens ir molekulu sadursmes ar trauka sienām rezultāts. Ja molekulām nav sienas vai citu šķēršļu, tad pats spiediena jēdziens zaudē savu nozīmi. Piemēram, runāt par spiedienu telpas centrā ir pilnīgi nezinātniski, jo tur molekulas nespiež pret sienu. Kāpēc tad pēc barometra ievietošanas mēs ar pārsteigumu konstatējam, ka tas parāda kaut kādu spiedienu? Taisnība! Jo pats barometrs ir pati siena, uz kuras spiež molekulas.
Tā kā spiediens ir molekulu ietekmes uz trauka sienu sekas, ir acīmredzams, ka tā vērtībai vajadzētu būt atkarīgai no atsevišķu molekulu īpašībām (protams, jūs atceraties, ka visu molekulu ātrumi ir atšķirīgi ). Šī atkarība ir izteikta ideālās gāzes molekulārās kinētiskās teorijas pamatvienādojums:
kur: lpp- gāzes spiediens, n- tā molekulu koncentrācija, m 0 ir vienas molekulas masa, v kv ir vidējais kvadrātiskais ātrums (ņemiet vērā, ka pašā vienādojumā ir kvadrāts no vidējā kvadrātiskā ātruma). Šī vienādojuma fiziskā nozīme ir tāda, ka tas izveido saikni starp visas gāzes īpašībām (spiedienu) un atsevišķu molekulu kustības parametriem, tas ir, saikni starp makro un mikrokosmu.
MKT pamatvienādojuma sekas
Kā minēts iepriekšējā punktā, molekulu termiskās kustības ātrumu nosaka vielas temperatūra. Ideālai gāzei šo atkarību izsaka vienkāršas formulas vidējais kvadrātiskais ātrums gāzu molekulu kustība:
kur: k= 1,38 ∙ 10-23 J / K - Bolcmaņa konstante, T- absolūtā temperatūra. Tūlīt mēs izdarīsim atrunu, ka, veicot visus uzdevumus, bez vilcināšanās jāpārvērš temperatūra kelvinos no Celsija grādiem (izņemot uzdevumus siltuma bilances vienādojumā). Trīs konstantu likums:
kur: R= 8,31 J / (mol ∙ K) - universāla gāzes konstante... Nākamā svarīgā formula ir formula gāzes molekulu translācijas kustības vidējā kinētiskā enerģija:
Izrādās, ka molekulu translācijas kustības vidējā kinētiskā enerģija ir atkarīga tikai no temperatūras un ir vienāda noteiktā temperatūrā visām molekulām. Visbeidzot, svarīgākās un bieži izmantotās MKT vienādojuma sekas ir šādas formulas:
Temperatūras mērīšana
Temperatūras jēdziens ir cieši saistīts ar termiskā līdzsvara jēdzienu. Ķermenis, kas saskaras viens ar otru, var apmainīties ar enerģiju. Enerģiju, kas tiek pārnesta no viena ķermeņa uz otru termiskā kontakta laikā, sauc par siltuma daudzumu.
Termiskais līdzsvars- tas ir termiski saskarē esošo ķermeņu sistēmas stāvoklis, kurā nenotiek siltuma pārnese no viena ķermeņa uz otru, un visi ķermeņu makroskopiskie parametri paliek nemainīgi. Temperatūra Tas ir fizisks parametrs, kas ir vienāds visiem termiskā līdzsvara ķermeņiem.
Temperatūras mērīšanai izmanto fiziskās ierīces- termometri, kuros temperatūras vērtību nosaka pēc fiziskā parametra izmaiņām. Lai izveidotu termometru, jums jāizvēlas termometriskā viela (piemēram, dzīvsudrabs, spirts) un termometriskā vērtība, kas raksturo vielas īpašību (piemēram, dzīvsudraba vai spirta kolonnas garums). Dažādos termometru veidos tiek izmantotas dažādas vielas fizikālās īpašības (piemēram, cietvielu lineāro izmēru izmaiņas vai vadītāju elektriskās pretestības izmaiņas sildot).
Termometri ir jākalibrē. Lai to izdarītu, tie tiek termiski saskarē ar ķermeņiem, kuru temperatūra tiek pieņemta. Visbiežāk tiek izmantotas vienkāršas dabiskas sistēmas, kurās temperatūra paliek nemainīga, neskatoties uz siltuma apmaiņu ar vidi - tas ir ledus un ūdens maisījums un ūdens un tvaika maisījums, kas vārās normālā atmosfēras spiedienā. Celsija temperatūras skalā ledus kušanas temperatūrai tiek piešķirta 0 ° C temperatūra, bet ūdens viršanas temperatūrai - 100 ° C. Šķidruma kolonnas garuma izmaiņas termometra kapilāros par simtdaļu garuma starp 0 ° C un 100 ° C tiek uzskatītas par 1 ° C.
Angļu fiziķis V. Kelvins (Tomsons) 1848. gadā ierosināja izmantot nulles gāzes spiediena punktu, lai izveidotu jaunu temperatūras skalu (Kelvina skala). Šajā skalā temperatūras mērvienība ir tāda pati kā Celsija skalā, bet nulles punkts tiek pārvietots:
Tajā pašā laikā temperatūras izmaiņas par 1 ° C atbilst temperatūras izmaiņām par 1 K. Temperatūras izmaiņas pēc Celsija un Kelvina skalas ir vienādas. SI sistēmā ir ierasts Kelvina temperatūras mērvienību saukt par Kelvina skalu un apzīmēt ar burtu K. Piemēram, istabas temperatūra T C = 20 ° C pēc Kelvina skalas ir T K = 293 K. Kelvina temperatūras skalu sauc par absolūto temperatūras skalu. Tas izrādās ērtākais fizisko teoriju konstruēšanai.
Ideāls gāzes stāvokļa vienādojums vai Klapeirona-Mendeļejeva vienādojums
Ideāls gāzes vienādojums ir MKT pamata vienādojuma nākamās sekas, un tas ir uzrakstīts šādā formā:
Šis vienādojums nosaka saistību starp ideālās gāzes stāvokļa galvenajiem parametriem: spiedienu, tilpumu, vielas daudzumu un temperatūru. Ir ļoti svarīgi, lai šie parametri būtu savstarpēji saistīti, izmaiņas jebkurā no tiem neizbēgami novedīs pie izmaiņām vismaz vēl vienā. Tāpēc šo vienādojumu sauc par ideālās gāzes stāvokļa vienādojumu. Pirmo reizi vienu molu gāzes to atklāja Klapeirons, un vēlāk Mendeļejevs to vispārināja par lielāku molu skaitu.
Ja gāzes temperatūra ir T n = 273 K (0 ° C), un spiediens lpp n = 1 atm = 1 10 5 Pa, tad viņi saka, ka gāze ir pie normālos apstākļos.
Gāzes likumi
Gāzes parametru aprēķināšanas problēmu risināšana ir ievērojami vienkāršota, ja zināt, kurš likums un kāda formula jāpiemēro. Tātad, apskatīsim gāzes pamatlikumus.
1. Avogadro likums. Viens mols no jebkuras vielas satur tādu pašu daudzumu strukturālo elementu, kas ir vienāds ar Avogadro skaitu.
2. Daltona likums. Gāzu maisījuma spiediens ir vienāds ar šajā maisījumā iekļauto gāzu daļējā spiediena summu:
Gāzes daļējais spiediens ir spiediens, ko tā radītu, ja visa cita gāze pēkšņi pazustu no maisījuma. Piemēram, gaisa spiediens ir vienāds ar slāpekļa, skābekļa, oglekļa dioksīda un citu piemaisījumu daļējā spiediena summu. Šajā gadījumā katra no gāzēm maisījumā aizņem visu tam paredzēto tilpumu, tas ir, katras gāzes tilpums ir vienāds ar maisījuma tilpumu.
3. Boila-Mariota likums. Ja gāzes masa un temperatūra paliek nemainīga, tad gāzes spiediena reizinājums un tā tilpums nemainās, tāpēc:
Procesu, kas notiek nemainīgā temperatūrā, sauc par izotermisko. Ņemiet vērā, ka šī vienkāršā Boila-Mariota likuma forma ir spēkā tikai tad, ja gāzes masa nemainās.
4. Gay-Lussac likums. Gay-Lussac likumam pašam nav īpašas vērtības, gatavojoties eksāmeniem, tāpēc mēs minēsim tikai tā sekas. Ja gāzes masa un spiediens paliek nemainīgi, tad gāzes tilpuma attiecība pret tās absolūto temperatūru nemainās, tāpēc:
Procesu, kas notiek nemainīgā spiedienā, sauc par izobāru vai izobāru. Ņemiet vērā, ka šī vienkāršā Gay-Lussac likuma forma ir spēkā tikai tad, ja gāzes masa nemainās. Neaizmirstiet pārvērst temperatūru no Celsija uz Kelvinu.
5. Čārlza likums. Tāpat kā Geja-Lusaka likums, arī Čārlza likums tā konkrētajā formā mums nav svarīgs, tāpēc minēsim tikai tā sekas. Ja gāzes masa un tilpums paliek nemainīgi, tad gāzes spiediena attiecība pret tās absolūto temperatūru nemainās, tāpēc:
Procesu, kas notiek nemainīgā tilpumā, sauc par izohorisko vai izohorisko. Ņemiet vērā, ka tik vienkārša Kārļa likuma forma tiek izpildīta tikai tad, ja gāzes masa paliek nemainīga. Neaizmirstiet pārvērst temperatūru no Celsija uz Kelvinu.
6. Universālie gāzes likumi (Clapeyrona). Ar nemainīgu gāzes masu spiediena un tilpuma produkta attiecība pret temperatūru nemainās, tāpēc:
Lūdzu, ņemiet vērā, ka masai jāpaliek nemainīgai, un neaizmirstiet par Kelvinu.
Tātad ir vairāki gāzes likumi. Uzskaitīsim pazīmes, ka, risinot problēmu, jums jāpiemēro viena no tām:
- Avogadro likums tiek piemērots visām problēmām, kas saistītas ar molekulu skaitu.
- Daltona likums attiecas uz visām problēmām, kas saistītas ar gāzu maisījumu.
- Čārlza likums tiek izmantots problēmām, kad gāzes tilpums paliek nemainīgs. Parasti tas tiek vai nu skaidri pateikts, vai arī problēma satur vārdus "gāze slēgtā traukā bez virzuļa".
- Ja gāzes spiediens nemainās, tiek piemērots Gay-Lussac likums. Problēmās meklējiet vārdus "gāze traukā, ko aizver kustīgs virzulis" vai "gāze atvērtā traukā". Dažreiz par kuģi nekas netiek teikts, bet ar nosacījumu ir skaidrs, ka tas sazinās ar atmosfēru. Tad tiek uzskatīts, ka atmosfēras spiediens vienmēr paliek nemainīgs (ja vien nosacījumā nav norādīts citādi).
- Boila-Mariotas likums. Šī ir visgrūtākā daļa. Ir labi, ja problēma saka, ka gāzes temperatūra nav mainījusies. Nedaudz sliktāk, ja stāvoklī ir vārds "lēns". Piemēram, gāze lēnām tiek saspiesta vai lēnām izpleta. Vēl sliktāk ir teikt, ka gāzi aizver siltumvadošs virzulis. Visbeidzot, ir ļoti slikti, ja nekas nav teikts par temperatūru, bet no stāvokļa var pieņemt, ka tā nemainās. Parasti šajā gadījumā studenti piemēro Boila-Mariota izmisuma likumu.
- Universālais gāzes likums. To izmanto, ja gāzes masa ir nemainīga (piemēram, gāze atrodas slēgtā traukā), bet pēc nosacījuma ir skaidrs, ka mainās visi pārējie parametri (spiediens, tilpums, temperatūra). Kopumā bieži vien universālā likuma vietā jūs varat izmantot Kleipirona-Mendeļejeva vienādojumu, jūs saņemsiet pareizo atbildi, tikai katrā formulā ierakstīsiet divus papildu burtus.
Izoprocesu grafiskais attēlojums
Daudzās fizikas nozarēs daudzuma atkarība viena no otras ir ērti attēlota grafiski. Tādējādi ir vieglāk saprast procesa sistēmā notiekošo parametru saistību. Šo pieeju ļoti bieži izmanto arī molekulārajā fizikā. Galvenie parametri, kas raksturo ideālas gāzes stāvokli, ir spiediens, tilpums un temperatūra. Problēmu risināšanas grafiskā metode sastāv no šo parametru attiecību attēlošanas dažādās gāzes koordinātās. Ir trīs galvenie gāzes koordinātu veidi: ( lpp; V), (lpp; T) un ( V; T). Ņemiet vērā, ka tie ir tikai pamata (visbiežāk sastopamie koordinātu veidi). Problēmu un testu autoru iztēle nav ierobežota, tāpēc jūs varat satikt citas koordinātas. Tātad, attēlosim galvenos gāzes procesus galvenajās gāzes koordinātās.
Izobārs process (p = const)
Izobāru procesu sauc par procesu, kas notiek pie nemainīga spiediena un gāzes masas. Kā izriet no ideālās gāzes stāvokļa vienādojuma, šajā gadījumā tilpums mainās tieši proporcionāli temperatūrai. Izobārā procesa grafiki koordinātās R–V; V–T un R–T izskatās šādi:
V–T koordinātas tiek novirzītas tieši uz izcelsmi, tomēr šo grafiku nekad nevar sākt tieši no izcelsmes vietas, jo ļoti zemā temperatūrā gāze pārvēršas šķidrumā un tilpuma atkarība no temperatūras izmaiņām.
Izohoriskais process (V = const)
Izohoriskais process ir gāzes karsēšana vai dzesēšana nemainīgā tilpumā un ar nosacījumu, ka vielas daudzums traukā paliek nemainīgs. Kā izriet no ideālās gāzes stāvokļa vienādojuma, šajos apstākļos gāzes spiediens mainās tieši proporcionāli tās absolūtajai temperatūrai. Izohoriskā procesa grafiki koordinātās R–V; R–T un V–T izskatās šādi:
Ņemiet vērā, ka grafika turpinājums lpp–T koordinātas tiek novirzītas tieši uz izcelsmi, tomēr šo grafiku nekad nevar sākt tieši no izcelsmes vietas, jo ļoti zemā temperatūrā gāze pārvēršas šķidrumā.
Izotermiskais process (T = const)
Izotermisks process ir process, kas notiek nemainīgā temperatūrā. No ideālās gāzes stāvokļa vienādojuma izriet, ka nemainīgā temperatūrā un nemainīgā vielas daudzumā traukā gāzes spiediena reizinājumam un tā tilpumam jāpaliek nemainīgam. Izotermisko procesu grafiki koordinātās R–V; R–T un V–T izskatās šādi:
Ņemiet vērā, ka, veicot uzdevumus grafikiem molekulārajā fizikā nēīpaša precizitāte ir nepieciešama, uzzīmējot koordinātas gar atbilstošajām asīm (piemēram, lai koordinātas lpp 1 un lpp 2 divi gāzes stāvokļi sistēmā lpp(V) sakrita ar koordinātām lpp 1 un lpp 2 no šiem stāvokļiem sistēmā lpp(T). Pirmkārt, tās ir dažādas koordinātu sistēmas, kurās var izvēlēties citu skalu, otrkārt, šī ir nevajadzīga matemātiska formalitāte, kas novērš uzmanību no galvenā - no fiziskās situācijas analīzes. Galvenā prasība ir, lai grafiku izskats būtu kvalitatīvs.
Neizoprocesi
Šāda veida problēmās mainās visi trīs galvenie gāzes parametri: spiediens, tilpums un temperatūra. Tikai gāzes masa paliek nemainīga. Vienkāršākais gadījums ir tad, kad problēma tiek atrisināta "uz priekšu", izmantojot universālo gāzes likumu. Tas ir nedaudz grūtāk, ja jums jāatrod procesa vienādojums, kas apraksta gāzes stāvokļa izmaiņas, vai analizējiet gāzes parametru uzvedību saskaņā ar šo vienādojumu. Tad jums ir jārīkojas šādi. Pierakstiet šo procesa vienādojumu un universālo gāzes likumu (vai jums ērtāku Klepeirona-Mendeļejeva vienādojumu) un konsekventi izslēdziet no tiem nevajadzīgos daudzumus.
Izmaiņas vielas daudzumā vai masā
Patiesībā šādos uzdevumos nav nekā sarežģīta. Ir tikai jāatceras, ka gāzes likumi nav izpildīti, jo jebkura no tiem formulējumos tas ir rakstīts “nemainīgā masā”. Tāpēc mēs rīkojamies vienkārši. Mēs pierakstām Clapeyron-Mendeļejeva vienādojumu gāzes sākotnējam un beigu stāvoklim un atrisinām problēmu.
Deflektors vai virzuļi
Šāda veida problēmās atkal tiek piemēroti gāzes likumi, un jāņem vērā šādas piezīmes:
- Pirmkārt, gāze neiziet cauri nodalījumam, tas ir, gāzes masa katrā tvertnes daļā paliek nemainīga, un tādējādi gāzes likumi tiek izpildīti katrai tvertnes daļai.
- Otrkārt, ja deflektors ir termiski nevadošs, tad, kad gāze tiek uzkarsēta vai atdzesēta vienā tvertnes daļā, gāzes temperatūra otrajā daļā paliks nemainīga.
- Treškārt, ja nodalījums ir pārvietojams, tad spiediens abās pusēs jebkurā laikā ir vienāds (bet šis spiediens, kas ir vienāds abās pusēs, laika gaitā var mainīties).
- Un tad mēs rakstām gāzes likumus katrai gāzei atsevišķi un atrisinām problēmu.
Gāzes likumi un hidrostatika
Uzdevumu specifika ir tāda, ka spiedienam būs jāņem vērā "papildu svars", kas saistīts ar šķidruma kolonnas spiedienu. Kādas iespējas var būt:
- Tvertne ar gāzi ir iegremdēta zem ūdens. Spiediens traukā būs vienāds ar: lpp = lpp atm + ρgh, kur: h- iegremdēšanas dziļums.
- Horizontāli caurule ir noslēgta no atmosfēras ar dzīvsudraba (vai cita šķidruma) kolonnu. Gāzes spiediens caurulē ir tieši vienāds ar: lpp = lpp atm atmosfēras, jo dzīvsudraba horizontālā kolonna neizdara spiedienu uz gāzi.
- Vertikāli gāzes caurule no augšas ir noslēgta ar dzīvsudraba (vai cita šķidruma) kolonnu. Gāzes spiediens caurulē: lpp = lpp atm + ρgh, kur: h- dzīvsudraba kolonnas augstums.
- Šaurā vertikālā caurule ar gāzi tiek pagriezta ar atvērto galu uz leju un ir aizslēgta ar dzīvsudraba (vai cita šķidruma) kolonnu. Gāzes spiediens caurulē: lpp = lpp atm - ρgh, kur: h- dzīvsudraba kolonnas augstums. Zīme "-" ir novietota, jo dzīvsudrabs nesaspiež, bet paplašina gāzi. Skolēni bieži jautā, kāpēc dzīvsudrabs neizplūst no caurules. Patiešām, ja caurule būtu plaša, dzīvsudrabs stiklotu pa sienām. Tā kā caurule ir ļoti šaura, virsmas spraigums neļauj dzīvsudrabam plīst vidū un ielaist gaisu, un iekšējais gāzes spiediens (mazāks par atmosfēras spiedienu) neļauj dzīvsudrabam izplūst.
Kad esat spējis pareizi reģistrēt gāzes spiedienu mēģenē, piemērojiet kādu no gāzes likumiem (parasti Boyle-Mariotte, jo lielākā daļa no šiem procesiem ir izotermiski, vai universālais gāzes likums). Piemērojiet izvēlēto likumu gāzei (nekādā gadījumā ne šķidrumam) un atrisiniet problēmu.
Ķermeņu termiskā izplešanās
Paaugstinoties temperatūrai, palielinās vielas daļiņu termiskās kustības intensitāte. Tas noved pie tā, ka molekulas ir "aktīvāk" atbaidītas viena no otras. Šī iemesla dēļ lielākā daļa ķermeņu palielinās, kad tie tiek uzkarsēti. Nepieļaujiet tipisku kļūdu, ka atomi un molekulas, karsējot, neizplešas. Palielinās tikai tukšās vietas starp molekulām. Gāzu termisko izplešanos raksturo Gay-Lussac likums. Šķidrumu termiskā izplešanās ievēro šādu likumu:
kur: V 0 - šķidruma tilpums 0 ° С, V- temperatūrā t, γ Vai šķidruma tilpuma izplešanās koeficients. Lūdzu, ņemiet vērā, ka visas temperatūras šajā tēmā ir jānosaka grādos pēc Celsija. Tilpuma izplešanās koeficients ir atkarīgs no šķidruma veida (un no temperatūras, kas vairumā problēmu netiek ņemta vērā). Lūdzu, ņemiet vērā, ka koeficienta skaitliskā vērtība, kas izteikta 1 / ° C vai 1 / K, ir vienāda, jo ķermeņa sildīšana par 1 ° C ir tāda pati kā 1 K (nevis 274 K).
Priekš cietvielu izplešanās tiek izmantotas trīs formulas, kas apraksta ķermeņa lineāro izmēru, laukuma un tilpuma izmaiņas:
kur: l 0 , S 0 , V 0 - attiecīgi ķermeņa garums, virsmas laukums un tilpums 0 ° C temperatūrā, α - ķermeņa lineārās izplešanās koeficients. Lineārās izplešanās koeficients ir atkarīgs no ķermeņa tipa (un no temperatūras, kas vairumā problēmu netiek ņemta vērā), un to mēra 1 / ° C vai 1 / K.
Veiksmīga, rūpīga un atbildīga šo trīs punktu īstenošana ļaus jums parādīt izcilus rezultātus CT, maksimāli, uz ko esat spējīgs.
Atradāt kļūdu?
Ja domājat, ka esat atradis kļūdu mācību materiāli, tad, lūdzu, rakstiet par to pa pastu. Jūs varat arī rakstīt par kļūdu sociālais tīkls(). Vēstulē norādiet priekšmetu (fizika vai matemātika), tēmas vai testa nosaukumu vai numuru, problēmas numuru vai vietu tekstā (lapā), kurā, jūsuprāt, ir kļūda. Aprakstiet arī iespējamo kļūdu. Jūsu vēstule nepaliks nepamanīta, kļūda tiks vai nu novērsta, vai arī jums tiks paskaidrots, kāpēc tā nav kļūda.